Davamlı elektrik mənbələrini təklif edən bu əsrin ən vacib problemlərindən biridir. Enerji yığımı materiallarında tədqiqat sahələri bu motivasiyadan, o cümlədən termoelektrik, fotovoltaik2 və termofotovoltoveics3 də daxil olmaqla bu motivasiyadan qaynaqlanır. Joule diapazonunda enerjini yığmağa qadir olan material və cihazlarımız olmasına baxmayaraq, elektrik enerjisini dövri temperatur dəyişikliklərinə çevirə biləcək pyroelektrik materiallar sensorlar4 və enerji yığımçıları5,6,7 hesab olunur. Burada 42 qram qurğuşun skandium tantalatından hazırlanmış, 42 qram qurğuşun tantalatından hazırlanmış bir makroskopik istilik enerji istehsalçısı hazırladıq, termodinamik dövrü üçün 11.2 j elektrik enerjisi istehsal edir. Hər pyroelektrik modul hər dövr üçün 4.43 J sm-3 qədər elektrik enerjisi sıxlığını yarada bilər. 0.3 q çəkən iki bu cür modulun daxili mikroavtobusu və temperatur sensorları olan muxtar enerji yığımlarını davamlı olaraq gücləndirmək üçün kifayətdir. Nəhayət, 10 k temperatur aralığı üçün bu çoxilayer kondansatörləri 40% Carnot effektivliyinə çata biləcəyini göstəririk. Bu xüsusiyyətlər (1), yüksək effektivlik üçün (2) zərərin qarşısını almaq üçün (2) aşağı sızma cərəyanı üçün (1) ferroelektrik faza dəyişməsi ilə əlaqədardır. Bu makroskopik, genişlənə bilən və səmərəli piroelektrik enerji yığımçıları termoelektrik enerji istehsalının yenidən qurulur.
Termoelektrik materiallar üçün tələb olunan məkan temperaturu gradienti ilə müqayisədə, termoelektrik materialların enerji yığımı zamanla temperatur velosiped sürməsini tələb edir. Bu, entropiya (lər) tərəfindən ən yaxşı şəkildə təsvir olunan bir termodinamik bir dövr deməkdir. Şəkil 1A, Scandium qurğuşun Tantalat (PST) sahəsində idarə olunan ferroelektrik-paraelektrik faza keçidini nümayiş etdirən qeyri-xətti pyroelektrik (NLP) materialının tipik bir süjetini göstərir. St diaqramdakı dövrün mavi və yaşıl hissələri Olson dövründəki çevrilmiş elektrik enerjisinə (iki isothermal və iki izopol bölməsi) uyğun gəlir. Burada eyni elektrik sahəsi dəyişikliyi (sahə və söndürmə) ilə iki dövrü, fərqli ilkin temperaturu olan temperatur dəyişikliyi və temperatur dəyişikliyi hesab edirik. Yaşıl dövrü faza keçid bölgəsində deyil və beləliklə faza keçid bölgəsində yerləşən mavi dövrədən daha kiçik bir əraziyə malikdir. ST diaqramında, ərazi nə qədər böyükdürsə, toplanmış enerji nə qədər böyükdür. Buna görə, faza keçidi daha çox enerji toplamalıdır. NLP-də böyük sahə velosipedinin ehtiyacı Elektrothermal tətbiqetmələrin ehtiyacına çox bənzəyir9, 10, 11, 12, PST çoxyayayıcı Capiters (MLCS) və PVDF əsaslı terpolymers bu yaxınlarda əla tərs performans göstərdilər. 13,14,15,16 dövrdə soyutma performans statusu. Buna görə, Termal Enerji yığımı üçün PST MKLC-ni müəyyənləşdirdik. Bu nümunələr metodlarda tam təsvir edilmişdir və əlavə qeydlər 1 (electləşdirilmiş elektron mikroskopiya), 2 (rentgen difraksiya) və 3 (kalorimetriya) ilə xarakterizə olunur.
A, bir entropiya (lər) in eskizi, faza keçidlərini göstərən və söndürmədə elektrik sahəsi olan və off olan elektrik sahəsi olan süjet eskizi. İki fərqli temperatur zonasında iki enerji toplama dövrü göstərilir. Mavi və yaşıl dövrlər fazanın keçidində, müvafiq olaraq və səthin çox fərqli bölgələrində sona çatır və bitir. B, iki de PST MLC Unipolar, 1 mm qalınlığı, 0 ilə 155 kV-lik saat 20 ° C və 90 ° C-də, müvafiq olaraq və müvafiq Olsen dövrləri ilə müqayisədə 1 mm qalınlığı. Abcd hərfləri Olson dövründəki fərqli dövlətlərə aiddir. AB: MLCS-in 20 ° C-də 155 kV-lik CM-1 tutuldu. BC: MLC 155 kV-lik CM-1-də saxlanıldı və temperatur 90 ° C-yə qaldırıldı. CD: MLC 90 ° C-də axıdılır. DA: MLC sıfır sahədə 20 ° C-yə qədər soyudulur. Mavi sahə dövrü başlamaq üçün tələb olunan giriş gücünə uyğundur. Narıncı sahə bir dövrədə toplanan enerjidir. c, üst panel, gərginlik (qara) və cari (qırmızı) ilə müqayisədə (qırmızı) ilə eyni Olson dövrü ərzində izlənilir. İki əlavə, dövrdəki əsas nöqtələrdə gərginlik və cari gücləndirməni təmsil edir. Aşağı paneldə sarı və yaşıl əyrilər müvafiq olaraq 1 mm qalınlığında, müvafiq olaraq, müvafiq temperatur və enerji əyrilərini təmsil edir. Enerji üst paneldəki cari və gərginlikli qıvrımlardan hesablanır. Mənfi enerji toplanmış enerjiyə uyğundur. Dörd rəqəmdəki böyük hərflərə uyğun addımlar Olson dövründəki kimi eynidir. Dövr ab'cd stiraling dövrünə uyğundur (əlavə qeyd 7).
e və d, elektrik sahəsi və elektrikdəyişmə sahəsində, müvafiq olaraq. ND-də dolayı yolla (Şəkil 1B) və ya birbaşa termodinamik dövrü başlayaraq əldə edilə bilər. Ən faydalı üsullar Olsen tərəfindən 1980-ci illərdə pyroelektrik enerjini toplayaraq porroelektrik enerjinin toplanması üzərində təsvir edilmişdir.
Şek. 1B, 0 ilə 155 kV-lik 0 ilə 155 kV kV-cı, sm-1 (600 v) bir sıra, müvafiq olaraq 20 ° C və 90 ° C-də yığılmış 1 mm qalınlı PST-MLC nümunələri iki monopolar de looplarını göstərir. Bu iki dövrü, Şəkil 1-də göstərilən Olson dövrünün topladığı enerjini dolayı hesablamaq üçün istifadə edilə bilər. Əslində, Olsen dövrü, iki ISOFIDD filialından (burada da filialda sıfır sahə və BC filialında 155 kV-lik sıfır sahə) və iki isothermal filiallardan ibarətdir (burada, 20 ° ° və 20 ° ° - AB filialında). C CD filialında) Dövr ərzində toplanan enerji portağal və mavi bölgələrə (EDD inteqral) uyğun gəlir. Toplanmış enerji ND giriş və çıxış enerjisi arasındakı fərqdir, yəni yalnız portağal sahəsidir. 1b. Bu xüsusi Olson dövrü 1,78 J sm-3-ün bir enerji sıxlığı verir. Stirling dövrü Olson dövrünə alternativdir (əlavə qeyd 7). Daimi yükləmə mərhələsi (açıq dövrə) daha asan əldə olunduğuna görə, Şəkil 1B (Dövr ab'cd) hasil olunan enerji sıxlığı 1.25 J sm-3-ə çatır. Bu, Olson dövrünün yalnız 70% -i toplaya bilər, lakin sadə yığım avadanlığı bunu edir.
Bundan əlavə, bir-birinin temperaturu idarəetmə mərhələsi və mənbə sayğacından (metod) istifadə edərək PST MLC-ni enerjisiz olaraq, Olson dövrü zamanı toplanan enerjini birbaşa ölçdük. Üstündəki rəqəm 1C və müvafiq entsiyalarda eyni Olson dövründən keçən De Loop-a gedən eyni 1 mm qalınlığında PST MLC-də cari (qırmızı) və gərginlik (qara) göstərir. Cari və gərginlik toplanmış enerjini hesablamağa imkan verir və əyrilər Şəkildə göstərilir. Dövr ərzində 1C, alt (yaşıl) və temperatur (sarı). Abcd hərfləri Şəkil 1-də eyni Olson dövrünü təmsil edir. Bu daimi ilkin cərəyanın nəticəsi budur ki, gərginlikli əyri (qara əyri), qeyri-xətti potensial yerdəyişmə sahəsi D pst (şəkil 1c, üst insul) səbəbindən xətti deyil. Şarj sonunda, 30 mj elektrik enerjisi MLC-də (B nöqtəsi) saxlanılır. Temperatur 90 ° C-dən sonra, bu cərəyanın 40 ° C-də bir platoya çatdıqdan sonra, bu cərəyanın 1-ci ildəki elektrik enerjisinə çatdıqdan sonra, bu cərəyanın elektrik enerjisində istehsal edildiyi zaman, mənfi cərəyan (və mənfi bir cərəyan) istehsal olunur və mənfi cərəyan (və mənfi cərəyan) istehsal olunur, bu cərəyanın bu cərəyanı bu IsoField zamanı 35 mj elektrik enerjisi istehsal edilsə də, bu cərəyan, üstü, üst). Bundan sonra MLC-nin (Filial CD) gərginliyi azaldılır, nəticədə əlavə 60 mj elektrik işləri ilə nəticələnir. Ümumi çıxış enerjisi 95 mjdir. Toplanmış enerji, 95 - 30 = 65 mj verən giriş və çıxış enerjisi arasındakı fərqdir. Bu, 1.84 J sm-3-in enerji sıxlığına uyğundur, bu da De ring-dən çıxarılmış ND-ə çox yaxındır. Bu Olson dövrünün çoxalma qabiliyyəti geniş sınaqdan keçirilmişdir (əlavə qeyd 4). Gərginliyin və temperaturun daha da artması ilə, 750 v (195 kV-lik, 195 ° C) və 175 ° C) bir temperatur aralığında 0,5 mm qalınlığında olan Olsen dövrlərindən istifadə edərək 4.43 J sm-3-ü əldə etdik. Bu, birbaşa Olson dövrləri üçün Ədəbiyyatdakı ən yaxşı performansdan dörd qat daha böyükdür və pb (mg, nb) o3-pbtio3 (1.06 j sm-3) 18 (1.06 J sm-3) 18 (1.06 J sm-3) əldə edilmişdir. Bu MLC-lərin (<10-7 A-da 750 və 180 ° C-də detalların çox aşağı sızması nəticəsində bu performans əldə edilmişdir. Bu MLC-lərin (<10-7 A-da 750 və 180 ° C-də detalların çox aşağı sızması nəticəsində bu performans əldə edilmişdir. Эти храктеристики были достигнуты благодаря очень очень очень току этих этих mlc (<10-7 а при 750 В и 180 ° C, sm. Подробности в дополнительном примечании 6) - Критический момент, Упомянутый смитом и др. 19 - в отличие от катериалам, Использованным в Более Ранних Исследованиях17,20. Bu xüsusiyyətlər bu xüsusiyyətləri bu MLC-lərin sızması cərəyanı (<10-7 A-da 750 və 180 ° C-də) - Detallar üçün Əlavə Note 6-a baxın) - Smith et al tərəfindən qeyd olunan kritik bir nöqtə. 19 - Əvvəlki tədqiqatlarda istifadə olunan materiallardan fərqli olaraq17,20.由于这些 MLC 的泄漏电流非常低 (在 750 v 和 180 ° C 时 <10-7 A, 请参见补充说明 6 中 的详细信息) - Smith 等人 19 提到的关键点 - 相比之下, 相比之下 中 使用的材料 使用的材料 17,20.由于 这些 MLC 的 泄漏 泄漏 泄漏 泄漏 泄漏 泄漏 泄漏 泄漏 泄漏 和 和 180 ° C 和 <10-7 A, 参见 补充 补充 说明 说明 详细 详细 详细 详细 详细 信息 信息 信息 详细 详细 信息 信息 信息相比之下, 已经达到了这种性能到早期研究 中 使用的材料 17.20. Поскольку Ток утечки этих mlc очень низкий ключевой момент, Упомянутый смитом и др. 19 - для сравнения, были достигнуты эти характеристики. Bu MLC-lərin sızması cərəyanı çox aşağıdır (<10-7 A-da 750 v və 180 ° C-də, ətraflı qeyd üçün 6-a baxın) - Smith et al tərəfindən qeyd olunan əsas nöqtə. 19 - Müqayisə üçün bu tamaşalar əldə edildi.Əvvəlki işlərdə istifadə olunan materiallara 17,20.
Eyni şərtlər (600 v, 20-90 ° C) Stirling dövrünə (əlavə qeyd 7) tətbiq olunur. De dövrünün nəticələrindən gözlənildiyi kimi, məhsuldarlıq 41,0 mj idi. Stirling dövrələrinin ən təəccüblü xüsusiyyətlərindən biri, termoelektrik effekti vasitəsilə ilkin gərginliyi gücləndirmək qabiliyyətidir. 39-a qədər olan gərginlik qazancını müşahidə etdik (15 V-nin ilkin gərginliyindən 590 V-ə qədər olan bir gərginlikdən əlavə, əlavə Şəkil 7.2).
Bu MLC-lərin digər fərqləndirici xüsusiyyəti, makroskopik cisimlərdir ki, joule aralığında enerji toplamaq üçün kifayət qədər böyükdür. Buna görə də, Torello et al.14 tərəfindən təsvir olunan eyni paralel boşqab dizaynından istifadə edərək, 7 × 4 matrisdə, maye temperaturun daimi (metod) olan iki su anbarı arasındakı peristaltik nasosu olan 28 mm qalınlıdır. Şəkildə təsvir olunan Olson dövrəsindən istifadə edərək 3.1 J-a qədər toplayın. 2a, isothermal bölgələr 10 ° C və 125 ° C və isofield bölgələrində 0 və 750 v (195 kV kv-si-1). Bu, 3.14 J sm-3-in enerji sıxlığına uyğundur. Bu birləşməsindən istifadə edərək, ölçmələr müxtəlif şərtlərdə (Şəkil 2b) alındı. Qeyd edək ki, 1.8 j, 80 ° C temperaturu və 600 v (155 kV kV-lik saat) bir temperatur aralığında əldə edilmişdir. Bu, eyni şərtlərdə 1 mm qalınlı PST MLC üçün əvvəllər 65 mj üçün 65 mj ilə yaxşı razılaşmadır (28 × 65 = 1820 mj).
28 MLC PSTS-də 28 MLC PSTS 1 mm qalınlığında (4 satır × 7 sütun) əsasında toplanmış Harv1 prototipinin eksperimental qurulması. Prototipdə dörd dövrü addım atma, temperatur və gərginlik verilir. Kompüter, soyuq və isti su anbarları, iki klapan və güc mənbəyi arasındakı dielektrik bir mayenin dövriyyə edən bir peristaltik nasosu idarə edir. Kompüter, eyni zamanda, prototipə və birləşmənin temperaturuna verilən gərginlik və cərəyan haqqında məlumat toplamaq üçün termokupllardan da istifadə edir. B, enerji (rəng), müxtəlif təcrübələrdə temperatur aralığımız (X-Axis) və gərginlik (Y-Axis) qarşı 4 × 7 MLC prototipimizin (rəng) tərəfindən toplanmışdır.
60 pst mlc 1 mm qalınlığı və 160 pst mlc 0,5 mm qalınlığında (41.7 q Aktiv piroelektrik material) olan (Harv2) daha böyük bir versiyası (41.7 q Aktiv piroelektrik material) 11.2 j (əlavə qeyd 8). 1984-cü ildə Olsen, təxminən 150 ° C temperaturunda 6,23 j elektrik enerjisi istehsal edə bilən 317 qr (ZR, TI) O3 birləşməsi əsasında bir enerji yığımı etdi (ref. 21). Bu birləşməsi üçün bu, Joule aralığında mövcud olan yeganə digər dəyərdir. Bu, əldə etdiyimiz dəyəri və təxminən yeddi dəfə keyfiyyətin yarısından çoxu var. Bu o deməkdir ki, Harv2-nin enerji sıxlığı 13 dəfə yüksəkdir.
Harv1 dövrü dövrü 57 saniyədir. Bu, 1 mm qalınlığında 1 sütun olan 7 sütun olan 54 MVt gücü istehsal etdi. Bir addım daha da çəkmək üçün, 0,5 mm qalınlığında (Harv3), Harv1 və Harv2 (Əlavə Qeyd 9) üçün 0.5 mm qalınlığında (Harv3) qurduq. 12,5 saniyə bir termallaşma vaxtı ölçdük. Bu, 25 S dövrünün dövrünə uyğundur (əlavə Şəkil 9). Toplanmış enerji (47 mj), hər MLC üçün 1,95 mVt üçün elektrik enerjisi verir, bu da öz növbəsində Harv2 0.55 w (təxminən 1.95 mw × 280 pst mlc 0.5 mm) istehsal etdiyini təsəvvür etməyə imkan verir. Bundan əlavə, Harv1 təcrübələrinə uyğun olaraq sonlu element simulyasiyasından (comsol, əlavə qeyd 10 və əlavə cədvəllər 2-4) istifadə edərək istilik köçürmələrini simulyasiya etdik. Son Element Modelləşdirmə, eyni sayda PST sütunları, bir soyuducu kimi su istifadə edərək matrix qədər su istifadə edərək, eyni sayda PST sütunları, eyni sayda pst sütunları üçün demək olar ki, daha yüksək (430 MVt), PST sütunları üçün demək olar ki, daha yüksək (430 MVt), PST sütunları üçün demək olar ki, daha yüksək (430 mw) × 4 sütun (əlavə olaraq, tank birləşmənin yanında olanda 960 MVt var idi, əlavə Şəkil 10b).
Bu kollektorun faydalılığını nümayiş etdirmək üçün, sirrlinqli bir dövrü, isti bir yol kollektorları, yüksək gərginlikli bir keçid, bir DC / DC çeviricisi olan aşağı gərginlikli bir keçid, aşağı güc mikrokontrollayıcı, iki termojulum (əlavə qeyd 11). Dövrə, anbar kontrolunun 9V-də əvvəlcədən ittiham edilməsini tələb edir və sonra iki MLC-nin temperaturu -5 ° C-dən 85 ° C-ə qədər olan 85 ° C-dən (bir neçə dövrün əlavə qeyd 11). Gözəl, iki MLC çəkən iki MLC bu böyük sistemi muxtarlaşdıra bilər. Digər bir maraqlı xüsusiyyət, aşağı gərginlikli çevirici, 400V-dən 10-15V-ə qədər (əlavə qeyd 11 və əlavə rəqəm 11.3) ilə 400V-dən 10-15V-ə çevrilməsinə qadirdir.
Nəhayət, bu MLC modullarının səmərəliliyini istilik enerjisinin elektrik enerjisinə çevirərkən qiymətləndirdik. Səmərəliliyin keyfiyyət amili, toplanmış elektrik enerjisi ND-nin verilən istilik Qin (Əlavə Qeyd 12) sıxlığına qədər müəyyənləşdirilmişdir.
Rəqəmlər 3A, B-nin səmərəliliyi göstərin və 0,5 mm qalınlığında bir pst MLC temperatur çeşidinin bir funksiyası olaraq Olsen dövrünün mütənasibliyi və mütənasib səmərəliliyi göstərir. Hər iki məlumat dəstləri 195 kV-lik bir elektrik sahəsi üçün verilir. Səmərəlilik \ (\ Bu \), 18% -ə bərabər olan 1.43% -ə çatır. Bununla birlikdə, 25 k metrdən 35 ° C-dən 10 k olan bir temperatur aralığı üçün 40% -ə qədər dəyərlərə çatır (Şəkil 3B-də mavi əyri). Bu, PMN-PT filmlərində (ηr = 19%) qeyd olunan NLP materialları üçün iki dəfə məlum dəyəri 10 k və 300 kV kV-lik sm-1 (ref. 18). PST MLC-nin istilik histerezisi 5 ilə 8 K-dir, çünki 5 ilə 8 K-dir, çünki faza keçidlərinin tanınmasının tanınması vacibdir. Əslində, η və ηr-in optimal dəyərləri, demək olar ki, hamısı əncir ti = 25 ° C-də əldə edilir. 3a, b. Bu, heç bir sahə tətbiq edilmədikdə yaxın bir faza keçidi ilə əlaqədardır və bu MLC-lərdə Curie temperaturu TC 20 ° C-də (əlavə qeyd 13).
a,b, the efficiency η and the proportional efficiency of the Olson cycle (a)\({\eta }_{{\rm{r}}}=\eta /{\eta}_{{\rm{Carnot}} for the maximum electric by a field of 195 kV cm-1 and different initial temperatures Ti, }}\,\)(b) for Temperatur intervalından asılı olaraq MPC PST 0,5 mm qalınlığında.
Sonuncu müşahidə iki vacib təsiri var: (1) Hər hansı bir effektiv velosiped sürmə, bir sahə səbəb olan bir faza keçidi (paraelektrikdən ferroelektrikdən Ferroelektrikdən) TC-dən yuxarı temperaturda başlamalıdır; (2) Bu materiallar TC-yə yaxın iş vaxtlarında daha səmərəlidir. Təcrübələrimizdə genişmiqyaslı effektivliklər göstərilsə də, məhdud temperatur aralığımız, Carnot limiti (\ (\ delta t / t \) səbəbindən böyük mütləq effektivliyə nail olmağa imkan vermir. Bununla birlikdə, bu PST MLC-lərin nümayiş etdirdiyi əla səmərəlilik Olsen'in "50 ° C və 250 ° C arasındakı temperaturda 20-ci ildəki 4-ü bərpaedici termoelektrik motorun 20% effektivliyinə sahib ola bilər" ni xatırladır. Bu dəyərlərə çatmaq və konsepsiyanı sınamaq üçün, Shebanov və Borman tərəfindən öyrənildiyi kimi, müxtəlif TCS ilə doped PST-lərdən istifadə etmək faydalı olardı. Göstərdilər ki, PST-də TC 3 ° C (SB Doping) 33 ° C (Ti Doping) 22-ə qədər dəyişə bilər. Buna görə də, növbəti nəsil pyroelektrik regeneratorların, güclü birinci sifariş fazası keçidi olan digər materiallara əsaslanan növbəti nəsil pyroelektrik regeneratorlarının ən yaxşı enerji yığımları ilə rəqabət edə bilər.
Bu araşdırmada, PST-dən hazırlanan MLC-ləri araşdırdıq. Bu qurğular bir sıra kapasitorların paralel olaraq qoşulduğu bir sıra PT və PST elektrodlarından ibarətdir. PST seçildi, çünki əla bir EC materialı və buna görə də potensial əla bir NLP materialıdır. 20 ° C ətrafında kəskin ilk sifarişli ferroelektrik-paraelektrik faza keçidini nümayiş etdirir, onun entropy dəyişikliklərinin Şəkil 1-də göstərilənlərə bənzədiyini göstərir. Oxşar MLCS EC13,14 cihazları üçün tam təsvir edilmişdir. Bu işdə 10.4 × 7.2 × 1 mm ³ və 10.4 × 7.2 × 0.5 mm × MLC istifadə etdik. 1 mm və 0,5 mm qalınlığı olan MLCs, müvafiq olaraq 38,6 mkm olan 19 və 9 qat pst-dən hazırlanmışdır. Hər iki halda daxili pst təbəqəsi 2,05 mkm qalın platin elektrodları arasında yerləşdirilib. Bu MLC-lərin dizaynı, PST-nin 55% -ninin 55% -i elektrodlar arasındakı hissəyə uyğun olduğunu (əlavə qeyd 1) ilə müqayisə edir. Aktiv elektrod sahəsi 48,7 mm2 (əlavə cədvəl 5) idi. MLC PST möhkəm faza reaksiya və tökmə üsulu ilə hazırlanmışdır. Hazırlıq prosesinin təfərrüatları əvvəlki maddəsi14-də təsvir edilmişdir. PST MLC arasındakı fərqlərdən biri və əvvəlki məqalə, PST-də EC-nin performansına çox təsir edən B saytların sifarişidir. PST MLC-nin B-Saytlarının sifarişi, 1000 ° C-də yüzlərlə saat boyunca yüzlərlə saat ərzində 1400 ° C-də sinting tərəfindən alınan 0.75 (əlavə qeyd 2). PST MLC haqqında daha çox məlumat üçün 1-3 və əlavə cədvəl 5 əlavə qeydlərə baxın.
Bu işin əsas anlayışı Olson dövrünə əsaslanır (Şəkil 1). Belə bir dövrəyə görə, isti və soyuq bir su anbarı və müxtəlif MLC modullarında gərginliyi və cərəyanını izləmək və nəzarət edə bilən bir enerji təchizatı lazımdır. Bu birbaşa dövrlər iki fərqli konfiqurasiyadan istifadə etdilər, yəni (1) Linkam modulları, eyni mənbə enerjisi ilə paralel olaraq bir Keithley 2410 güc mənbəyinə və (2) üç prototip (Harv1, Harv2 və Harv3) qoşuldu. Sonuncu vəziyyətdə, iki su anbarı (isti və soyuq) arasındakı istilik mübadiləsi üçün istifadə edilən bir dielektrik bir maye (bir dielektrik bir maye (silikon yağı) iki su anbarı (isti və soyuq) arasındakı istilik mübadiləsi üçün istifadə edilmişdir. Termal su anbarı, dielektrik maye ilə doldurulmuş və istilik boşqabının üstünə qoyulmuş bir şüşə qabdan ibarətdir. Soyuq saxlama su və buzla doldurulmuş böyük bir plastik qabda dielektrik maye olan maye boruları olan su banyosundan ibarətdir. İki üç tərəfli çimdik klapanları (bio-chem fluidikasından satın alınan) birləşmənin hər ucunda bir anbardan digərinə (Şəkil 2A) -ni düzgün dəyişdirmək üçün birləşmənin hər ucunda yerləşdirildi. PST-MLC paketi və soyuducu arasındakı termal tarazlığı təmin etmək, dövr dövrü giriş və çıxış termosular (pst-mlc paketinə mümkün qədər yaxın) eyni temperaturu göstərdi. Python skript, düzgün Olson dövrünü idarə etmək üçün bütün alətləri (mənbə sayğacları, nasoslar, klapanlar və termokuplları) idarə edir və sinxronizasiya edir, yəni soyuducu döngə, verilən Olson dövrü üçün istədiyiniz tətbiq olunan gərginlikdə istiləşməsindən sonra PST yığını ilə velosiped sürür.
Alternativ olaraq, toplanmış enerjinin bu birbaşa ölçmələrini dolayı üsullarla təsdiqlədik. Bu dolayı metodlar müxtəlif temperaturda toplanan elektrik sahəsindəki (e) sahə döngələri (e) sahə döngələrinə əsaslanır və iki de döngələrin arasındakı ərazini hesablamaqla, bu rəqəmdə göstərildiyi kimi nə qədər enerjinin toplana biləcəyini dəqiq qiymətləndirə bilərsiniz. Şəkil 2-də. .1B. Bu de loops da Keithley Source sayğaclarından istifadə edərək toplanır.
İyirmi səkkiz 1 mm qalınlığında PST MLC, 4 sıra, 7 sütunlu paralel boşqab quruluşu, istinadda təsvir edilən dizayna görə təsvir edilmişdir. 14. PST-MLC satırları arasındakı maye boşluğu 0,75 mm-dir. Bu, PST MLC-nin kənarlarında maye boşluqlar kimi ikitərəfli lentin zolaqlarını əlavə etməklə əldə edilir. PST MLC, elektrod rəhbərliyi ilə təmasda bir gümüş epoksi körpü ilə paralel olaraq elektriklə bağlıdır. Bundan sonra tellər enerji təchizatı ilə əlaqədar elektrod terminallarının hər tərəfinə gümüş epoksi qatranı ilə yapışdırıldı. Nəhayət, bütün quruluşu poliolefin hortumuna daxil edin. Sonuncu, düzgün möhürlənməsini təmin etmək üçün maye borusuna yapışdırılır. Nəhayət, giriş və çıxış maye temperaturunu izləmək üçün PST-MLC quruluşunun hər ucuna 0,25 mm qalınlığında, 0,25 mm qalınlığı tipli termokollar qurulmuşdur. Bunu etmək üçün şlanq əvvəlcə perforasiya olunmalıdır. Termochupl quraşdırıldıqdan sonra, möhürü bərpa etmək üçün termojüt şlanqı və tel arasındakı kimi eyni yapışdırıcıyı tətbiq edin.
Səkkiz ayrı prototip inşa edildi, onlardan dördü 40,5 mm qalınlığı 40,5 mm qalınlığı 5 sütun və 8 satırlı paralel plitələr kimi paylandı və qalan dördü də hər biri 15 1 mm qalınlığı 3 sütunda × 5 sıra paralel boşqab quruluşu. İstifadə olunan PST MLC-lərin ümumi sayı 220 (160 0,5 mm qalınlığı və 60 pst mlc 1 mm qalınlığı) idi. Bu iki subunits Harv2_160 və Harv2_60 adlandırırıq. Prototip Harv2_160-da maye boşluğu iki cüt tərəfli lentdən 0,25 mm qalınlığında bir tel 0,25 mm qalınlığı ilə onlarla qalındır. Harv2_60 prototipi üçün eyni proseduru təkrarladıq, ancaq 0.38 mm qalınlı teli istifadə edirik. Simmetriya, Harv2_160 və Harv2_60 üçün öz maye sxemləri, nasoslar, klapanlar və soyuq tərəfi var (əlavə qeyd 8). İki Harv2 vahidi, fırlanan maqnitləri olan iki isti lövhədə 3 litr bir kontezi, 3 litr bir konteyner (30 sm x 20 sm x 5 sm) paylaşır. Bütün səkkiz fərdi prototiplər paralel olaraq elektriklə bağlıdır. Harv2_160 və Harv2_60 subunits, 11.2 J.-nin enerji yığımı ilə nəticələnən Olson dövrü ilə eyni vaxtda işləyir.
0.5mm qalın PST MLC-yə poliolefin hortumuna qoyun, maye axması üçün boşluq yaratmaq üçün hər iki tərəfdə ikiqat tərəfli lent və tel ilə vurun. Kiçik ölçüsünə görə prototip, dövrü minimuma endirərək isti və ya soyuq bir anbar klapanının yanında yerləşdirildi.
PST MLC-də daimi bir elektrik sahəsi istilik şöbəsinə daimi bir gərginlik tətbiq etməklə tətbiq olunur. Nəticədə mənfi bir istilik cərəyanı yaradılır və enerji saxlanılır. PST MLC-ni qızdırdıqdan sonra sahə çıxarılır (v = 0) və içərisində saxlanan enerji toplanmış enerjinin daha bir töhfəsinə uyğun olan mənbə sayğacına qayıtdı. Nəhayət, bir voltaj v = 0 tətbiq olundu, MLC PST-ləri ilkin temperaturuna qədər soyudulur ki, dövr yenidən başlayar. Bu mərhələdə enerji toplanmır. Bir Keithley 2410 Sourcemeter istifadə edərək Olsen dövrünü gəzirik, PST MLC-ni gərginlikli bir mənbədən doldurur və mövcud matçın müvafiq dəyərə uyğun gəlməsi üçün kifayət qədər xal toplanması üçün kifayət qədər xal toplanmışdır.
Stirling dövrlərində, PST MLC-lər ilkin elektrik sahəsi dəyərində (ilkin voltaj vi> 0), şarj addımının 1 s (və kifayət qədər bal enerjinin etibarlı hesablanması üçün toplanması üçün (ilkin voltage vi> 0) -də gərginlik mənbəyi rejimində ittiham olunurdu. Stirling dövrlərində, PST MLC-lər ilkin elektrik sahəsi dəyərində (ilkin voltaj vi> 0), şarj addımının 1 s (və kifayət qədər bal enerjinin etibarlı hesablanması üçün toplanması üçün (ilkin voltage vi> 0) -də gərginlik mənbəyi rejimində ittiham olunurdu. В циклах стирлинга pst mlc заряжались в режиме источника напряжения при начальном значении электрического поля (Начальное напряжение vi> 0), желаемом податливом токе, так что этап занимает около 1 с (и набирается Достаточное количество точек для надежного расчета энергия) və холодная температура. Stirling PST MLC dövrlərində, onlar elektrik sahəsinin ilkin dəyərində (ilkin voltaj vi> 0) ilkin dəyərində, şarj mərhələsinin təxminən 1 s (və kifayət qədər sayda xal toplanması) və soyuq temperaturun)在斯特林循环 中 中, pst mlc 在电压源模式下以初始电场值 (初始电压 vi> 0) 充电, 所需的顺应电流使得充电步骤大约需要 1 秒 (并且收集了足够的点以可靠地计算能量) 和低温. Əsas dövrdə, PST MLC, tələb olunan uyğunluq cərəyanı üçün tələb olunan uyğunluq cərəyanı üçün təxminən 1 saniyə çəkməsi üçün PST MLC (ilkin voltaj vi> 0) tutulur (və enerjiyə (enerji) və aşağı temperaturda kifayət qədər xal toplayıb. В цикле стирлинга pst mlc стряжается в режиме источника напряжения с напальным значением электрического поля поля (Начальное напряжение vi> 0), требуемый ток податливости таков, что этап зарядки занимает около 1 с (и набирается достаточное количество точек, Чтобы надежно рассчитать энергию) və низкие температуры. Stirling dövrəsində, PST MLC, elektrik sahəsinin ilkin dəyəri (ilkin voltaj vi> 0) ilkin dəyəri olan gərginlik mənbəyi rejimində tutulur, tələb olunan uyğunluq, şarj mərhələsinin təxminən 1 s (və enerjini etibarlı şəkildə hesablamaq üçün kifayət qədər sayda xal toplanması) və aşağı temperaturun) tutulmasıdır.PST MLC-ni qızdırmadan əvvəl, i = 0 MA-nın uyğun cərəyanını tətbiq edərək dövrə açın (Ölçmə mənbəyimizin idarə edə biləcəyi minimum uyğun cərəyan 10 NA). Nəticədə, bir ittiham, MJK-nın pst-də qalır və nümunə qızdırıldıqca gərginlik artır. BC BC-də bir enerji toplanmır, çünki i = 0 ma. Yüksək bir temperatura çatdıqdan sonra MLT ft-dəki gərginlik artır (bəzi hallarda 30 dəfədən çox, əlavə şəkil 7.2), MLK ft axıdılır (v = 0), elektrik enerjisi ilkin yüklədikləri kimi onlarda saxlanılır. Eyni cari qiyabi sayğac mənbəyinə qaytarılır. Gərginlik qazancına görə, yüksək temperaturda saxlanan enerji dövrün əvvəlində veriləndən daha yüksəkdir. Nəticə etibarilə enerji istiliyi elektrik enerjisinə çevirərək əldə edilir.
PST MLC-yə tətbiq olunan gərginliyi və cərəyanı izləmək üçün bir Keithley 2410 Sourcemeter istifadə etdik. Müvafiq enerji gərginliyin və cari məhsulun məhsulunu inteqrasiya etməklə hesablanır Keitlinin mənbəyi sayğacı \ (e = {{}} _}} {}} {}} {}} _}} _}} _}} _} _ {{} _ {{{{} _ {{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{sağa) dövr. Enerji əyrisimizdə, müsbət enerji dəyərləri MLC PST-yə verməli olduğumuz enerji və mənfi dəyərlər onlardan çıxdığımız enerji və buna görə də enerji aldığımız enerji deməkdir. Müəyyən bir kolleksiya dövrü üçün nisbi güc, toplanmış enerjini bütün dövrün τ dövrü ilə bölməklə müəyyən edilir.
Bütün məlumatlar əsas mətndə və ya əlavə məlumatda təqdim olunur. Materiallar üçün hərflər və istəklər bu məqalə ilə təmin olunan məlumat mənbəyinə yönəldilməlidir.
Ando Junior, Oh, Maran, Alo & Henao, NC enerji yığımı üçün termoelektrik mikroeneratorların inkişafı və tətbiqlərinə baxış. Ando Junior, Oh, Maran, Alo & Henao, NC enerji yığımı üçün termoelektrik mikroeneratorların inkişafı və tətbiqlərinə baxış.Ando Junior, Ohayo, Maran, Alo və Henao, NC enerji yığımı üçün termoelektrik mikroeneratorların inkişafı və tətbiqi. Ando Junior, Oh, Maran, Alo & Henao, NC 回顾用于能量收集的热电微型发电机的开发和应用. Ando Junior, Oh, Maran, Alo & Henao, NCAndo Junior, Ohayo, Maran, Alo və Henao, NC, enerji yığımı üçün termoelektrik mikroeneratorların inkişafını və tətbiqi nəzərdən keçirir.CV. Dəstək. Enerji Rev. 91, 376-393 (2018).
Polman, A., Cəngavər, M., Garnett, EC, Ehrler, Ehrler, B. & Sineke, WC fotovoltaik materiallar: indiki effektivlik və gələcək çətinliklər. Polman, A., Cəngavər, M., Garnett, EC, Ehrler, Ehrler, B. & Sineke, WC fotovoltaik materiallar: indiki effektivlik və gələcək çətinliklər.Polman, A., Knight, M., Garnett, EK, Ehrler, B. və Sine, VK fotovoltaik materiallar: cari performans və gələcək problemlər. Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC 光伏材料: 目前的效率和未来的挑战. Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC Günəş Materialları: Cari səmərəlilik və gələcək problemlər.Polman, A., Knight, M., Garnett, EK, Ehrler, B. və Sine, VK fotovoltaik materiallar: cari performans və gələcək problemlər.Elm 352, AAD4424 (2016).
Song, K., Zhao, R., Wang, ZL & Yang, Y. Özünü dəstəkləyən eyni vaxtda temperatur və təzyiq hissi üçün pyro-piezoelektrik effekti. Song, K., Zhao, R., Wang, ZL & Yang, Y. Conjunct Pyro-piezoelektrik effekti Öz-özünə işləyən eyni vaxtda temperatur və təzyiq hissi üçün piro-piezoelektrik effekti.Song K., Zhao R., Wang ZL və Yan Yu. Temperatur və təzyiqin muxtar eyni vaxtda ölçülməsi üçün birləşdirilmiş piropiezoelektrik effekt. Song, K., Zhao, R., Wang, ZL & Yang, Y. 用于自供电同时温度和压力传感的联合热压电效应. Song, K., Zhao, R., Wang, ZL & Yang, Y. eyni zamanda temperatur və təzyiq kimi özünü gücləndirən üçün.Song K., Zhao R., Wang ZL və Yan Yu. Temperatur və təzyiqin muxtar eyni vaxtda ölçülməsi üçün birləşdirilmiş termopiezoeleksiya effekti.İrəli. Alma Mater 31, 1902831 (2019).
Sebald, G., Prust, S. & Guyomar, D. ERYSSON pyroelektrik dövrləri əsasında bir relfor Ferroelektrik keramikasında enerji yığımı. Sebald, G., Prust, S. & Guyomar, D. ERYSSON pyroelektrik dövrləri əsasında bir relfor Ferroelektrik keramikasında enerji yığımı.Sebald G., Prouvost S. və Guyomar D., Reltor Ferroelektrik keramikadakı pyroelektrik Ericsson dövrlərinə əsaslanan Enerji yığımı.Sebald G., Prouvost S. və Guyomar D. ERREZOR, Ericsson pyroelektrik velosiped sürməyə əsaslanan Reltor Ferroelektrik keramikalarda enerji yığımı. Ağıllı Alma Mater. quruluş. 17, 15012 (2007).
Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW növbəti nəsil, qatı dövlət elektrokermal enerji üçün piroelektrik materiallar. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW növbəti nəsil, qatı dövlət elektrokermal enerji üçün piroelektrik materiallar. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, S. & Whatmore, RW электрокалорические пироэлектрические материалы следующего поколения для взаимного преобразования твердотельной электротермической энергии. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW növbəti nəsil, möhkəm dövlət elektrokermal enerji ilə piroelektrik materiallar. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW 用于固态电热能相互转换的下一代电热和热释电材料. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, S. & Whatmore, RW электрокалорические пироэлектрические материалы следующего поколения для взаимного преобразования твердотельной электротермической энергии. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-Mckinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW növbəti nəsil, möhkəm dövlət elektrokermal enerji ilə piroelektrik materiallar.Xanım öküz. 39, 1099-1109 (2014).
Zhang, K., Wang, Y., Wang, Zl & Yang, Y. Standart və pyroelektrik nanogeneratorların performansını kəmiyyətləşdirmək üçün fiqurlu. Zhang, K., Wang, Y., Wang, Zl & Yang, Y. Standart və pyroelektrik nanogeneratorların performansını kəmiyyətləşdirmək üçün fiqurlu.Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL və Yang, Yu. Pyroelektrik nanogeneratorların performansını kəmiyyətləşdirmək üçün standart və keyfiyyətli bir nəticə. Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL & Yang, Y. 用于量化热释电纳米发电机性能的标准和品质因数. Zhang, K., Wang, Y., Wang, Zl & Yang, Y.Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL və Yang, Yu. Pyroelektrik nanogeneratorun performansını kəmiyyətləşdirmək üçün meyarlar və performans tədbirləri.Nano Energy 55, 534-540 (2019).
Crossley, S., NAIR, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, ND Elektrokeroloji soyutma dövrləri, bu sahə dəyişməsi yolu ilə əsl bərpası ilə Crossley, S., NAIR, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, ND Elektrokeroloji soyutma dövrləri, bu sahə dəyişməsi yolu ilə əsl bərpası iləCrossley, S., NAIR, B., Watmore, RW, Moya, X. və Mathur, ND Elektrokeroloji soyutma dövrləri, sahə modifikasiyası vasitəsi ilə həqiqi bərpası ilə Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, ND, 通过场变化实现真正的再生. Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. və Mathur, ND. Tantal 酸钪钪钪钪钪钪钪钪电求的电池水水水水水气水在电影在在线电影.Crossley, S., NAIR, B., Watmore, RW, Moya, X. və Mathur, ND-nin tarifi ilə həqiqi bərpası üçün skaner-qurğuşun tantortasının bir elektrotik soyutma dövrü.Fizika Rev 9, 41002 (2019).
Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, Ferroik faza keçidləri yaxınlığında ND kalori materialları. Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, Ferroik faza keçidləri yaxınlığında ND kalori materialları.Moya, X., Kar-Narayan, S. və Ferroid Faza keçidləri yaxınlığında Mathur, ND kalori materialları. Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND 铁质相变附近的热量材料. Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, Havelli metallurgiya yaxınlığında istilik materialları.Moya, X., Kar-Narayan, S. və Mathur, Dəmir Faza keçidlərinin yaxınlığında ND istilik materialları.Nat. Alma Mater 13, 439-450 (2014).
Moya, X. & Mathur, soyutma və istilik üçün nd kaloric materialları. Moya, X. & Mathur, soyutma və istilik üçün nd kaloric materialları.Moya, X. və Mathur, Soyutma və istilik üçün ND istilik materialları. Moya, X. & Mathur, ND 用于冷却和加热的热量材料. Moya, X. & Mathur, Soyutma və istilik üçün ND termal materialları.Moya X. və soyutma və istilik üçün Mathur ND termal materialları.Elm 370, 797-803 (2020).
Torelló, A. & Defay, E. ElektrokoCalorik soyuducular: Rəy. Torelló, A. & Defay, E. ElektrokoCalorik soyuducular: Rəy.Torello, A. və Defay, E. Elektrokokalorik soyuducular: Rəy. Torelló, A. & Defay, E. 电热冷却器: 评论. Torelló, A. & Defay, E. 电热冷却器: 评论.Torello, A. və Defay, E. Elektrothermal soyuducular: Rəy.Qabaqcıl. Elektron. Alma mater. 8. 2101031 (2022).
Nuchokgwe, Y. et al. Elektrokeroloji materialın yüksək dərəcədə sifarişli skandium-skandium-qurğuşundakı geniş enerji səmərəliliyi. Milli ünsiyyət. 12, 3298 (2021).
NAIR, B. et al. Oksid çoxilayer kondansatörünün elektrotroksiyası effekti geniş temperatur aralığında böyükdür. Təbiət 575, 468-472 (2019).
Torello, A. et al. Elektrotermal regeneratorlarda böyük temperatur aralığı. Elm 370, 125-129 (2020).
Wang, Y. et al. Yüksək performanslı möhkəm dövlət elektrotermal soyutma sistemi. Elm 370, 129-133 (2020).
Meng, Y. et al. Böyük temperaturun yüksəlməsi üçün kaskad elektrotermal soyutma cihazı. Milli Enerji 5, 996-1002 (2020).
Olsen, RB & BROWN, DD Yüksək Efficieincy, elektrik enerjisi ilə əlaqəli pyroelektrik ölçmələrə birbaşa isti çevrilməsi. Olsen, RB & BROWN, DD yüksək səmərəliliyi isti enerji ilə əlaqəli pyroelektrik ölçmələr üçün istilikin birbaşa çevrilməsi.Olsen, RB və Qəhvəyi, DD-nin pyroelektrik ölçmələri ilə əlaqəli elektrik enerjisinə birbaşa səmərəli birbaşa səmərəli çevrilməsi. Olsen, RB & Brown, DD 高效直接将热量转换为电能相关的热释电测量. Olsen, RB & Brown, DDOlsen, RB və BROWN, DD-nin təsirli bir şəkildə pyroelektrik ölçmələri ilə əlaqəli elektrik enerjisinə birbaşa çevrilməsi.Ferroelektriklər 40, 17-27 (1982).
Pandya, S. et al. İncə rezervator ferroelektrik filmlərdə enerji və güc sıxlığı. Milli Alma Mater. https://doi.org/10.1038/s41563-018-0059-8 (2018).
Smith, A & Hanrahan, BM Cascaded Pyroelektrik Dönüşüm: Ferroelektrik Faza keçid və elektrik itkilərini optimallaşdırmaq. Smith, A & Hanrahan, BM Cascaded Pyroelektrik Dönüşüm: Ferroelektrik Faza keçid və elektrik itkilərini optimallaşdırmaq.Smith, bir və Hanrahan, BM Kaskadlı Pyroelektrik Dönüşüm: Ferroelektrik Faza keçidi və elektrik itkisi optimallaşdırılması. Smith, an & hanrahan, bm 级联热释电转换: 优化铁电相变和电损耗. Smith, an & hanrahan, bmSmith, bir və Hanrahan, BM Kaskadlı Pyroelektrik Dönüşüm: Ferroelektrik Faza keçidlərinin və elektrik itkilərinin optimallaşdırılması.J. Tətbiq. Fizika. 128, 24103 (2020).
Hoch, SR istilik enerjisini elektrik enerjisinə çevirmək üçün ferroelektrik materialların istifadəsi. proses. IEEE 51, 838-845 (1963).
Olsen, RB, Bruno, Da, Briscoe, JM & Dulea, J. Kaskalı pyroelektrik enerji çeviricisi. Olsen, RB, Bruno, Da, Briscoe, JM & Dulea, J. Kaskalı pyroelektrik enerji çeviricisi.Olsen, RB, Bruno, Da, Briscoe, JM və Dulea, J. Cascade piroelektrik güc çeviricisi. Olsen, RB, Bruno, Da, Briscoe, JM & Dulea, J. 级联热释电能量转换器. Olsen, RB, Bruno, Da, Briscoe, JM & Dulea, J. 级联热释电能量转换器.Olsen, RB, Bruno, da, Briscoe, JM və Dulea, J. Kaskalı pyroelektrik güc çeviriciləri.Ferroelektriklər 59, 205-219 (1984).
Şəhreyn, L. & Borman, K., yüksək elektroksororik təsirli olan qurğuşun-skandium tantalat. Şəhreyn, L. & Borman, K., yüksək elektroksororik təsirli olan qurğuşun-skandium tantalat.Şəhrov L. və Borman K., yüksək elektrokoloji təsiriylə aparıcı skandium tantalatının möhkəm həlli haqqında. Şovaov, L. & Borman, K. 关于具关于具高电热效应的钪铅钪固溶体. Şovanov, L. & Borman, K.Şəhrov L. və Borman K., yüksək elektrokerorik təsirli skaner-lider-skandium bərk həllər.Ferroelektrics 127, 143-148 (1992).
N. Furusawa, Y. inoue və K. Honda-a MLC yaratmaqda kömək etdikləri üçün təşəkkür edirik. Pl, at, yn, aa, jl, up, ob və eb və ed Lüksemburq Milli Tədqiqat Fondu (FNR) sayəsində bu işi dəstəkləmək üçün Körpülər2021 / MS / 16282302 / Cecoha / Defay.
Lüksemburq Texnologiya İnstitutu (siyahı), Belvoir, Lüksemburq